Če velja \ ( dv = adt \ ) , potem velja tudi \ ( \ int \ limits_ { v_ } ^ { v_ } dv =\ int \ limits_ { t_ } ^ { t_ } adt \ ) , pri čemer \ ( v_ \ ) pripada času \ ( t_ \ ) in \ ( v_ \ ) času \ ( t_ \ ) .

A:\(=\int\limits_{-\frac \pi 2}^{\frac \pi 2}d\varphi\int\limits_{-\frac \pi 2}^{\frac \pi 2}d\vartheta\int\limits_0^{2\cos\varphi\cos\vartheta} r^4\cos\vartheta \sin\vartheta dr\) upam da je tole bolje.

Če velja \(dv=adt\), potem velja tudi \(\int\limits_{v_1}^{v_2}dv=\int\limits_{t_1}^{t_2}adt\), pri čemer \(v_1\) pripada času \(t_1\) in \(v_2\) času \(t_2\).

Recimo za prostornino je dokaj očitno : \ ( V =\ pi \ int \ limits_ { x_ } ^ { x_ } ( a \ sqrt { x } ) ^ dx =\ pi \ int \ limits_ { x_ } ^ { x_ } a ^ \ left | x \ right | dx \ ) .

Korelacija ima obliko (wiki): \(f*g(t)=\int\limits_{-\infty}^{\infty}f^*(\tau)g(t+\tau)d\tau\) Kaj je sploh ta \(\tau\)?

Korelacija ima obliko ( wiki ) : \ ( f*g ( t ) =\ int \ limits_ { - \ infty } ^ { \ infty } f ^ * ( \ tau ) g ( t + \ tau ) d \ tau \ ) Kaj je sploh ta \ ( \ tau \ ) ?

Recimo za prostornino je dokaj očitno: \(V=\pi \int\limits_{x_1}^{x_2} (a \sqrt{x})^2 dx=\pi \int\limits_{x_1}^{x_2} a^2 \left|x\right|dx\).

S pomočjo odvoda ( Newton-Leibnitzov teorem ) funkcije \ ( F : x \ longmapsto \ int \ limits_ { - } ^ { x } e ^ { - t ^ } dt \ ) skicirajte krivuljo \ ( y = F ( x ) \ ) , \ (( - \ le x \ le ) \ ) .

S pomočjo odvoda (Newton-Leibnitzov teorem) funkcije \(F:x\longmapsto\int\limits_{-1}^{x} e^{-t^2}dt\) skicirajte krivuljo \(y=F(x)\), \((-2 \le x \le 2)\).

primer : enakomerno pospešeno gibanje \ ( dv = adt \ ) \ ( \ int \ limits_ { v_ } ^ { v } dv =\ int \ limits_ { } ^ { t } adt \ ) zdaj pa elementarna vprašanja : zakaj takšne zgornje meje ?

olume_work ) : \ ( dW = pdV \ ) oziroma \ ( \ int \ limits_ { V_i } ^ { V_f } pdV \ ) in pa Prvi zakon termodinamike : \ ( dU = dQ-pdV \ ) V glavnem , v obravnavani okolici je prišlo pri kockicah in kvadru do sprememb energijskih stanj .

morda pa integrala sploh ni potrebno računat... \(F(x)=\int\limits_{-1}^{x} e^{-t^2}dt\) \(F '(x)= e^{-x^2}-e^{-1}\)

\ ( p_Z ( z ) =\ int \ limits_ { - \ infty } ^ { \ infty } p_X_ , _Y ( x , g ( x , z )) | \ frac { \ partial g } { \ partial z } ( x , z ) | dx \ )

Sem že našel odgovor. \(p_Z(z)=\int\limits_{-\infty}^{\infty}p_X_,_Y(x,g(x,z))|\frac{\partial g}{\partial z}(x,z)|dx\)